2 和Ta₂O₅混合膜进行了单源共蒸发实验研究。在实验结果的基础上，提出了一个拟合TiO₂、Ta₂O₅混合膜系孔洞率的经验公式，并对混合膜的折射率的计算过程进行了改造。结果表明：理论计算与实验数据符合较好；混合物薄膜可能形成孔洞率较小的膜层，从而导致混合物薄膜折射率随混合百分比的变化曲线出现峰值。]]> 2015/7/4 9:18:03 152true 2015/7/4 9:18:04 151true 2015/7/4 9:18:04 150true [1]的继续。研究结果表明，当毫微秒脉冲击穿肘，要考虑电极间水电容的波阻抗对触发器脉冲能量的泄漏。]]> 2015/7/4 9:18:04 149true 2015/7/4 9:18:04 148true 2015/7/4 9:18:04 147true 2015/7/4 9:18:04 146true 2015/7/4 9:18:04 145true 2015/7/4 9:18:04 144true 2015/7/4 9:19:34 143true no模矩形波导结构潘尼管的色散方程，对潘尼管作了更明确的解释，并详细计算了TE₂₀模潘尼管的色散方程，得到其基波和第三次谐波同步谐振的色散曲线。该曲线表明，潘尼管在基波谐振上有1.5%的增长率，而在第三次谐波上有 0.8%的平均增长率。此外，用非线性理论分析基波和第三次谐波同步谐振时的工作情况，给出了电子饱和时的电子分布图。在常直流磁场下优化结果表明，潘尼管在其次谐振时有 51%的高效率和QP_w=9949.9MW 的输出功率，而在第三次谐振时有11%的效率和QP_w=1741.8MW的输出功率。]]> 2015/7/4 9:19:34 1,刘盛纲¹,何一平²]]> 142true 2015/7/4 9:19:34 141true [1]对一种特殊结构的电磁波吸收材料的电磁参数进行了优化计算，给出了 5～15GHz 频带内的几组吸收率大于20db的设计参数以及这些参数对应的垂直极化波、平行极化波入射角0°、20°、45°、60°情况下的吸收曲线。计算结果表明:只要优选各层参数，即使某些“夹层”不具有吸收性能仍可得到极好的吸波特性；单纯的电吸收或单纯的磁吸收都难以获得高的吸波效能；良好的阻抗匹配并不一定要在阻抗“渐变过程”情况下实现；对于出射波侧是自由空间的透波材料，用不具有吸收性能的材料，良好的匹配只在各层ε_r≈μ_r情况下得到。]]> 2015/7/4 9:19:33 140true 2015/7/4 9:18:59 139true 0为1.64g/cm³，1.45g/cm³)、RDX (ρ₀为1.59g/cm³，1.76g/cm³，1.80g/cm³)、RDX/TNT(77/23) (ρ₀为1.75g/cm³)、Pentolite (ρ₀ 为1.65g/cm³，1.68g/cm³)和B炸药 (ρ₀为1.71g/cm³)；三种介质是铁、铜和铝。]]> 2015/7/4 9:18:59 1,李剑²,王聪彬³]]> 138true 2015/7/4 0:00:00 137true 2015/7/4 9:18:59 136true 2015/7/4 9:20:30 135true 13原子簇在不同晶格常数下总能由多重散射Xa方法(MS-Xa)算出。采用 Morse 势函数对原子簇总能进行最小二乘法拟合，然后用拟合出的势参数算出金属铝的弹性常数，我们的计算结果与其他理论计算值及实验值符合甚好。]]> 2015/7/4 9:20:31 134true 236U的形变位能曲面作了较详细的分析，得出一些有益的结论。用 Werner-Wheeler 方法计算了形变核的惯性质量和粘滞张量随三参数变化情况，对断点线方程作了深入讨论，为核裂变动态过程的计算机模拟准备了必要的系数。]]> 2015/7/4 9:20:19 133true 2015/7/4 9:20:20 132true i⁰和高电子密度N_e⁰的超导材料可能有更高的Tc。]]> 2015/7/4 9:20:20 131true c超导膜中 Nernst 效应的存在为研制辐射探测器开辟了新的途径。本文分析了以 Nernst 效应为基础的高 T_c超导红外探测器的工作原理及有关的噪声源。]]> 2015/1/23 11:00:09 1,宋洪法²]]> 130true 4He 之反应率参数的方法。氚核在弛豫过程中的能量损失考虑了氚核与各种带电粒子的库仑散射过程，其能量损失率采用快速带电粒子的慢化理论来计算；氚与背景等离子体中的原子核发生的核反应过程，考虑了非平衡状态下束靶机制的 D(t,n)⁴He 反应和热平衡状态下的 D(t,n)⁴He 反应。在暂未考虑核散射的情况下，计算结果表明，当等离子体温度在7.5KeV～20KeV 范围内变化时，氚核的非平衡弛豫过程对热平衡状态下D(t,n)⁴He反应率参数的修正因子大致在1.0062～1.0943 范围内变动，且温度越高，修正因子越小。计算还表明，当温度一定时，修正因子随等离子体中粒子的数密度变化不明显。]]> 2015/1/23 11:00:09 129true qsm^1/2,1/2,l，由 4个这种算符按下式耦合成准旋、自旋、轨道标量算符， Y（k₁,k₂,k₃)=((bb)^{k₁ k₂ k₃}(bb)^{k₁ k₂ k₃})⁰⁰⁰ Y(k₁,k₂,k₃)与准旋、自旋、轨道算符对易，可用于对耦合态进一步分类。利用 Y（k₁,k₂,k₃）与准旋、自旋、轨道算符的适当结合，本文给出了对 f 壳层完全分类的算符(组)，给出了与 G. Racah 对 f 壳层分类一致的算符组。]]> 2015/1/23 11:00:09 128true 2015/1/23 11:00:09 127true 2015/1/23 11:00:10 1,方瑜德²,史义才²,宁兆元²,任兆杏²,邱励俭²]]> 126true 2Cu₃O_7-δ块材，经结构分析和交流磁化率测量，发现样品晶粒择优取向，样品开始出现抗磁信号的温度为 92K，交流磁化率虚部只存在一个反映晶粒内部损耗的小尖峰。施加直流场 0-600高斯，小尖峰向低温移动，峰的半宽度略有展宽，峰的高度增强。用磁滞损耗解释了上述结果。]]> 2015/1/23 11:00:32 1,曾兴林²,曹烈兆²,张其瑞³,王顺喜⁴,王玉贵⁴]]> 125true 2015/1/23 11:00:32 124true 2015/1/23 11:00:44 1,刘慈群²]]> 123true 0_e间关系的曲线和U与铜氧层数l间的关系曲线。进而对层状势的微观机制—Cu-O层的有效哈密顿量进行了研究，得到了铜氧层的有效哈密顿量，讨论了空穴(附属费密子)凝聚成库柏对的条件。]]> 2015/1/23 11:00:44 122true 2015/1/23 10:59:16 121true 2015/1/23 10:59:29 1,陈丕琪²,张震宇¹,何智²]]> 120true 2015/1/23 10:59:42 119true 2激光能量的输出及控制是CO₂激光冠脉搭桥术的核心技术之一。本文介绍了一种利用普通医用CO₂激光器获得弱激光能量输出的技术与方法。该方法具有激光输出功率稳定，并可调、输出光斑上能量密度均匀，光斑大小可控的特点，它很好地满足了搭桥仪对激光输出参数的要求；该方法还可应用于其它弱CO₂激光医疗仪器中。文中对设计原理进行了分析，并给出了设计实例。]]> 2015/1/23 10:59:42 118true 1─V₁曲线和C_s─U₁曲线以及碳化钨/碳、碳化钨/碳化硅混合物(碳化钨含量分别为 3%，5%，10%)的P₁─V₁曲线和C_s─U₁曲线。]]> 2015/1/23 10:59:42 117true 198Hg, ^21OPo 和¹⁸⁵Re 核的裂变碎片质量分布。给出了裂变碎片的平均质量、均方差及最可几值等物理量。计算结果与实验值定性-致。]]> 2015/1/23 16:03:29 116true 2D斯塔克盒稳频CO₂激光拍频系统。文中重点对稳频系统的频率稳定性的拍频测试进行实验研究，并对关键技术进行了讨论。用拍频法及阿仑方差评价的频率稳定性是：取样时间为 10s、ls 的频率稳定性优于4×10^-10; 取样时间为100ms、10ms、1ms 的频率稳定性优于1.7×10^-9。]]> 2015/1/23 16:03:29 1,胡渝²,朱大勇²]]> 115true 2015/1/23 16:03:28 1,陈丕琪²,薛鸿陆¹,卫玉璋²,张震宇¹]]> 114true 2015/1/23 16:03:15 113true 2015/1/23 16:03:15 1,Fang Yude²,Qiu Lijian²,Ren Zhaoxing²]]> 112true 2015/1/23 16:03:02 111true 60 和 C₇₀ 分子中 π 电子的磁化率进行了计算。]]> 2015/1/23 16:03:03 110true 2015/1/23 16:03:03 109true 2015/1/23 0:00:00 108true 2-C₇₆、C_2v-和 D₃-C₇₈、C₂-C₈₂、D₂-和D_2d-C₈₄以及C₂-C₉₀的π电子磁化率。其结果表明这些纯碳原子团簇分子具有较大的抗磁磁化率。反映出这些分子具有一定的芳香性及其π电子有较大的共有化运动程度。]]> 2014/6/11 15:46:14 107true 2014/6/11 15:46:14 106true 2014/6/11 15:43:23 105true 2O₃ 薄膜作介质缓冲层制作金属包覆 Ti ：LiNbO₃光波导偏振器。通过对理论模型的计算选取合适的介质缓冲层厚度，给出了理论计算和实验结果。测试结果表明，我们实际制作的 Gd₂O₃/Al 包覆 Ti: LiNbO₃偏振器的偏振消光比>35dB。]]> 2014/6/11 0:00:00 104true 2014/6/11 15:43:05 103true nS_b晶体中部分杂质原子的局域振动状态密度分布函数。杂质原子是 Al, Ga, As 和 P。计算中用的力常数是通过实验数据拟合得到的。该计算模型包含了6209 个原子的相互作用。]]> 2014/6/11 15:43:05 102true 2-C₈₄具有手征特性，这个结论可以很好地解释为什么实验上获得的D₂-和D_2d-C₈₄的产量之比为 2:1，我们以C₈₄为例就福勒烯(fullerene)的同素异形体(isomer)的结构、对称性及稳定性进行了定性的讨论。]]> 2014/6/11 15:42:50 101true 4He中子源发出的中子在球壳屏蔽体介质铁中的输运规律；对计算结果进行解释和分析，得出将中子能量从 14MeV 慢化到 1MeV 以下所需的最佳屏蔽厚度。所得结果与国际上同类屏蔽体所取参数相一致，具有一定的应用参考价值。]]> 2014/6/11 15:42:50 1,杨化中²,苏桐龄²]]> 100true 2014/6/11 15:42:50 99true 2014/5/28 9:49:24 98true 2014/5/28 9:49:24 97true 2014/5/28 9:49:12 96true 2014/5/28 9:49:13 1,G.M.Swallowe²,S.Hamdan³]]> 95true 2014/5/28 0:00:00 94true 4He 中子源发出的中子在球壳屏蔽体介质铁中的输运规律。分析了不同介质厚度的铁对中子的反射性质和吸收性质，这些解释和分析对快中子球壳屏蔽参数的选取具有重要价值。]]> 2014/5/28 9:49:13 93true 2014/5/28 0:00:00 92true 16W/cm²功率水平的激光与不均匀等离子体相互作用中的共振吸收现象进行了模拟，比较了粒子数不同对结果带来的差别，并对结果从计算和物理的角度进行了分析。]]> 2014/5/28 9:49:14 91true 2014/5/28 9:46:39 90true 2014/1/3 16:01:52 89true 2014/1/3 16:01:27 88true 2014/1/3 0:00:00 87true 2 Cu_2.7Ag_0.3O_7-δ(简称YBCAO)制备了样品, 利用X射线衍射, RT曲线及扫描电镜SEM研究了Ag对于YBCO超导性能的影响。实验结果表明: 晶粒得以细化, YBCO超导性能的稳定性有所增强。本文对结果进行了讨论。]]> 2014/1/3 16:01:27 86true d =300～500kV，I_b=0.45～10kA，τ_p =10～10²ns)能产生相干微波，微波频率位于 X 波段(～10GHz)，辐射效率在 10% 左右，最大输出功率约300MW.]]> 2014/1/3 0:00:00 85true c) 测量、扫描电镜 (SEM) 等方法研究了高功率微波加载及退火处理对 YBCO 样品的影响。电阻-温度关系曲线表明，处理后的样品在超导起始转变温度 T_co≈90K 处由半导体型向超导转变.超导转变宽度ΔT增太。SEM 结果显示，晶粒大大细化。作者认为，由于高功率微波对样品的瞬时高压作用.在样品中引入了阻碍磁通蠕动的钉扎中心，同时，退火处理改善了晶粒之间的弱连接，为提高临界电流密度 J_c 创造了条件。]]> 2014/1/3 16:00:52 84true 2013/11/18 15:32:46 83true 2013/11/18 15:33:03 82true 2013/11/18 15:30:33 81true 2013/8/21 9:51:18 1,毛益明²]]> 80true 2013/8/21 9:51:18 1,张若棋¹,彭常贤²,谭红梅²,林鹏²]]> 79true 2013/8/21 9:51:32 78true 2013/8/21 9:51:32 77true 2013/8/21 9:51:44 76true 2013/8/21 9:51:44 75true 2013/8/21 9:51:44 74true 2013/8/21 0:00:00 73true 2013/8/21 9:52:03 72true 2013/8/21 9:52:03 71true 2013/8/21 9:52:03 70true 2013/8/21 0:00:00 69true 2013/8/21 9:52:19 68true 2013/8/21 9:52:33 67true 2013/8/21 9:52:33 66true 2013/8/21 9:52:33 65true 2013/8/21 9:50:03 64true 2013/8/21 9:50:03 63true 2013/8/21 9:50:35 62true 2013/8/21 9:50:35 61true 2013/8/21 9:50:53 60true 2013/8/21 9:50:53 59true 01模斜劈形辐射器斜切角为30°时，辐射波束偏离轴向27°～42°，增益为11～14dB，可以作为高功率微波的辐射天线。]]> 2013/6/14 9:08:50 58true 2013/6/14 9:08:50 57true 2013/6/14 9:08:50 56true 2013/6/14 9:08:50 1,崔伟峰¹,向东²,曾新吾¹]]> 55true 2013/6/14 9:08:14 1,曾新吾¹,胡永乐²]]> 54true 6W的高功率CO₂激光束穿过二维超音速自由射流剪切层流场为计算模型，研究了由于强激光束辐射加热对流场的干扰以及激光束穿过超音速射流剪切层后远场光强分布的变化。结果表明：在不同的马赫数下超音速射流剪切层流场对激光束远场强度分布影响明显不同，流场密度分布的微小变化都会使光束远场强度分布产生显见的不同；对于透过超音速射流流场的非聚焦的强激光束，由强激光束所产生的辐射加热对流场所造成的干扰可以忽略。]]> 2013/6/14 9:07:50 53true 2013/6/14 9:07:50 52true 2013/6/14 9:07:50 51true 2013/5/3 9:19:52 50true 2013/5/3 9:19:52 49true 2013/4/27 3:07:23 48true 2013/4/27 3:07:23 47true 2013/4/27 3:07:23 46true 2013/4/27 0:00:00 45true 2013/4/27 3:07:06 44true 2013/4/22 10:35:44 43true 2013/4/22 10:35:30 1,2,孙金祚¹,隋鹏飞¹]]> 42true 2013/4/22 10:35:30 41true 2013/4/8 11:10:21 40true 2013/4/8 11:10:21 39true 2013/4/8 11:09:49 38true 2013/3/25 4:48:27 1,曾新吾¹,王裴²]]> 37true 2013/3/14 0:00:00 36true 2013/3/25 4:43:54 35true 2013/2/28 5:08:40 34true 2012/12/7 2:58:06 1,曾新吾²]]> 33true 2012/11/8 3:52:31 1,卢芳云¹,李翔宇¹,陈鸿²]]> 32true 2012/9/13 9:40:51 31true 2012/9/13 9:40:51 30true 2014/1/8 17:09:36 29true 2013/11/6 15:57:51 1,张庆明²,吴克刚¹,李必红¹]]> 28true 2013/11/6 15:57:51 27true 2013/11/6 15:57:51 1,杨栋¹,蒋雅琴¹,沈志¹,杨丽佳²,欧阳建明¹]]> 26true 2013/3/13 9:54:33 1,卢芳云¹,李翔宇^1,2]]> 25true 2015/1/22 16:38:31 24true 2015/1/22 16:38:31 23true 2014/9/4 17:19:45 22true 2015/11/9 16:21:58 1,2,冉宪文²,汤文辉²,于国栋³,李泽斌²,陈为科³]]> 21true 2015/5/16 9:33:25 20true 2015/3/19 11:35:44 19true 2015/3/19 11:35:44 18true 2016/9/13 11:24:54 17true 2018/1/16 17:02:02 16true 2017/11/7 15:44:04 1,2,杨俊^1,2,罗玉昆^1,2,贾爱爱^1,2,魏春华^1,2,厉泽环^1,2]]> 15true h<1时远场传播波包括横波和散波两个波系，F_h>1时远场波系仅由散波构成，点源兴波的影响范围可由Kelvin角的大小确定，当F_h趋近于1时Kelvin角迅速增大至90°。依据船型要素、两船相对位置和池壁几何参数，并计及船模的定常兴波经池壁反射作用后对自身和另一船模的干扰，提出了有限水深条件下并行航行两船模池壁效应的判别方法，并结合实例检查分析了某试验工况下的池壁效应。]]> 2017/9/12 10:09:51 14true 2017/7/9 11:57:47 1,2,沈培辉¹,王晓鸣¹]]> 13true 2017/7/9 11:57:47 1,罗佳^1,2,肖晓¹,孙方方¹]]> 12true 2017/5/11 16:56:56 11true 2017/5/11 16:56:56 10true 2017/5/11 16:56:56 9true 2019/1/17 15:43:46 8true 2019/1/21 16:09:52 1,2,刘振祥³,舒挺¹,杨丽佳¹,沈志³,欧阳建明³]]> 7true 9 m^-3增加到1×10¹⁹m^-3，平均电场强度也会由初始场强跃变为零，并且这种变化的产生存在一定的入射阈值场强和最低产生时间。当入射电磁波的频率不同时，产生阶跃变化所需的场强阈值和最低产生时间就会变得不同，高功率微波与等离子体相互作用中存在一定的色散效应。在所考虑的范围内，阈值场强随入射波频率线性增长，而最低产生时间随电磁波频率呈非线性增长变化。]]> 2018/9/17 11:14:35 1,程立¹,马志伟²,汪家春¹,时家明¹]]> 6true 2018/7/11 12:40:21 5true 2019/7/18 0:00:00 4true 2019/7/18 15:28:49 3true 2019/7/18 15:28:49 1,王向军¹,张建春¹,刘春阳¹,苗海²]]> 2true 2019/6/13 15:22:19 1true